Закон сохранения и превращения энергии


Давление нас. пара бинарных р-ров. Закон Рауля. Ид. растворы. Предельно разбавл. р-ры



страница52/61
Дата09.01.2018
Размер1.31 Mb.
Название файлаShpory_po_fizkhimii.docx
ТипЗакон
1   ...   48   49   50   51   52   53   54   55   ...   61
16.1.Давление нас. пара бинарных р-ров. Закон Рауля. Ид. растворы. Предельно разбавл. р-ры.

Насыщ. пар содержит, в общ. случае, все компоненты р-ра, и Р насыщ. пара =  парц. Р компонентов. Но часто отд. компоненты нелетучи при данной Т и отсут. в газ. фазе. Полное Р нас. пара и парц. Р явл. функциями Т и состава р-ра. При Т = const состояние бин. р-ра определ-ся лишь конц.1 из компонентов.

Диаграмма Р – состав для р-ра 2х жидкостей, смешивающихся во всех отношениях. РоА и РоВ – Р пара чистых жидкостей. Состав насыщ. пара определяется мольной долей 2-го компонента: N2 = Р2 / Р (Р2 – парц. давление 2-го компонента, Р – полное давление пара). Если насыщ. парид. газ, то для компонентов пара:i=Gi(T)+RTlnpi; 2=G2(T)+RTln p2



Т.к. хим. потенциалы компонента в равновесных фазах равны, то это уравнение имеет силу и для жидкого раствора.

Для чистого жидкого 2-го компонента при той же Т: о2=Gо2 (T)+RTlnРо2 ; Получаем: 2=о2(T)+RTln(p2/p20)

При высоких Т и Р нас. пар р-ра не явл. ид. газом: 2 = о2 (T) + RT ln (f2 / f20); f2 – парциальная летучесть 2-го компонента в р-ре; f o2 – летучесть 2го компон. в виде чистой жидкости при той же Т.

ЗАКОН РАУЛЯ. В простейшем случае зав-ть парц. Р пара р-ля от состава бинарного р-ра:

Р1 = Ро1 N1 = Po1 (1 – N2 ) = Po1 (1 – N) Т.е. изображается на диаграмме P – N прямой линией.



З. Рауля : относительное понижение парц. Р пара р-ля = N раствор. в-ва N = ( P10 – P1) / P10 (1)

Закон применим к р-рам, нас. пар кот-о ведет себя как ид. газ. Немногие р-ры подчиняются этому закону. Пока Р нас. пара невелико, отклонения от з. Рауля малы. При высоких Т, когда Р нас. пара велико, термодинам. св-ва газов нужно связывать с летучестями и з. Рауля выражать в след. форме:

f1=f о1 N1=f o1(1–N) ; N= (2)

Р-ры, следующие з. Рауля в форме урав. (2) при всех конц. и всех Т, наз-ся идеальными (совершенными) р-рами; это предельный, простейший тип жидких р-ров. Для пара раствор. в-ва должно соблюд. урав., аналогичное вышеприведенному. Из уравнений (2) получаем:



d f1 = f o1 d (1 – N ) = – f o1 dN и подставляем в уравнение Дюгема-Маргулеса:

d ln f2 = – d ln f1 = – d ln f1 = – = ;

d ln f2 = ; ln f2 = ln N + ln k ; f2 = kN (3)

Если р-р ид., то (3) справедливо для всех конц.





Поделитесь с Вашими друзьями:
1   ...   48   49   50   51   52   53   54   55   ...   61




База данных защищена авторским правом ©coolnew.ru 2020
обратиться к администрации

    Главная страница
Контрольная работа
Курсовая работа
Лабораторная работа
Теоретические основы
Методические указания
Общая характеристика
Рабочая программа
Практическая работа
Теоретические аспекты
Методические рекомендации
Пояснительная записка
Дипломная работа
Федеральное государственное
История развития
Учебное пособие
Общие сведения
Физическая культура
Направление подготовки
Основная часть
Теоретическая часть
государственное бюджетное
Самостоятельная работа
История возникновения
Краткая характеристика
Методическая разработка
Практическое задание
квалификационная работа
Выпускная квалификационная
бюджетное учреждение
Название дисциплины
Гражданское право
государственное образовательное
Российская академия
образовательное бюджетное
Общие положения
образовательная организация
теоретические основы
прохождении учебной
Общая часть
история возникновения
Современное состояние
Понятие сущность
Методическое пособие
Уголовное право
Техническое задание
Финансовое право
Физические основы
Фамилия студента
Теория государства
Экономическая теория
организация высшего