Закон сохранения и превращения энергии


Давление нас. пара бинарных р-ров. Закон Рауля. Ид. растворы. Предельно разбавл. р-ры



страница52/61
Дата09.01.2018
Размер1.31 Mb.
Название файлаShpory_po_fizkhimii.docx
ТипЗакон
1   ...   48   49   50   51   52   53   54   55   ...   61
16.1.Давление нас. пара бинарных р-ров. Закон Рауля. Ид. растворы. Предельно разбавл. р-ры.

Насыщ. пар содержит, в общ. случае, все компоненты р-ра, и Р насыщ. пара =  парц. Р компонентов. Но часто отд. компоненты нелетучи при данной Т и отсут. в газ. фазе. Полное Р нас. пара и парц. Р явл. функциями Т и состава р-ра. При Т = const состояние бин. р-ра определ-ся лишь конц.1 из компонентов.

Диаграмма Р – состав для р-ра 2х жидкостей, смешивающихся во всех отношениях. РоА и РоВ – Р пара чистых жидкостей. Состав насыщ. пара определяется мольной долей 2-го компонента: N2 = Р2 / Р (Р2 – парц. давление 2-го компонента, Р – полное давление пара). Если насыщ. парид. газ, то для компонентов пара:i=Gi(T)+RTlnpi; 2=G2(T)+RTln p2



Т.к. хим. потенциалы компонента в равновесных фазах равны, то это уравнение имеет силу и для жидкого раствора.

Для чистого жидкого 2-го компонента при той же Т: о2=Gо2 (T)+RTlnРо2 ; Получаем: 2=о2(T)+RTln(p2/p20)

При высоких Т и Р нас. пар р-ра не явл. ид. газом: 2 = о2 (T) + RT ln (f2 / f20); f2 – парциальная летучесть 2-го компонента в р-ре; f o2 – летучесть 2го компон. в виде чистой жидкости при той же Т.

ЗАКОН РАУЛЯ. В простейшем случае зав-ть парц. Р пара р-ля от состава бинарного р-ра:

Р1 = Ро1 N1 = Po1 (1 – N2 ) = Po1 (1 – N) Т.е. изображается на диаграмме P – N прямой линией.



З. Рауля : относительное понижение парц. Р пара р-ля = N раствор. в-ва N = ( P10 – P1) / P10 (1)

Закон применим к р-рам, нас. пар кот-о ведет себя как ид. газ. Немногие р-ры подчиняются этому закону. Пока Р нас. пара невелико, отклонения от з. Рауля малы. При высоких Т, когда Р нас. пара велико, термодинам. св-ва газов нужно связывать с летучестями и з. Рауля выражать в след. форме:

f1=f о1 N1=f o1(1–N) ; N= (2)

Р-ры, следующие з. Рауля в форме урав. (2) при всех конц. и всех Т, наз-ся идеальными (совершенными) р-рами; это предельный, простейший тип жидких р-ров. Для пара раствор. в-ва должно соблюд. урав., аналогичное вышеприведенному. Из уравнений (2) получаем:



d f1 = f o1 d (1 – N ) = – f o1 dN и подставляем в уравнение Дюгема-Маргулеса:

d ln f2 = – d ln f1 = – d ln f1 = – = ;

d ln f2 = ; ln f2 = ln N + ln k ; f2 = kN (3)

Если р-р ид., то (3) справедливо для всех конц.





Поделитесь с Вашими друзьями:
1   ...   48   49   50   51   52   53   54   55   ...   61


База данных защищена авторским правом ©coolnew.ru 2019
обратиться к администрации

    Главная страница
Контрольная работа
Курсовая работа
Теоретические основы
Лабораторная работа
Методические указания
Общая характеристика
Рабочая программа
Теоретические аспекты
Пояснительная записка
Методические рекомендации
Практическая работа
Дипломная работа
Федеральное государственное
История развития
Основная часть
Общие сведения
Учебное пособие
Теоретическая часть
государственное бюджетное
Направление подготовки
Самостоятельная работа
Физическая культура
Методическая разработка
Практическое задание
Краткая характеристика
История возникновения
Выпускная квалификационная
квалификационная работа
государственное образовательное
бюджетное учреждение
Гражданское право
Название дисциплины
Российская академия
Общие положения
образовательное бюджетное
Современное состояние
прохождении учебной
история возникновения
образовательная организация
теоретические основы
Понятие сущность
Уголовное право
Общая часть
Правовое регулирование
Техническое задание
Методическое пособие
Фамилия студента
Финансовое планирование
Финансовое право
Российская федерация
Конституционное право