Закон сохранения и превращения энергии



страница47/61
Дата09.01.2018
Размер1.31 Mb.
Название файлаShpory_po_fizkhimii.docx
ТипЗакон
1   ...   43   44   45   46   47   48   49   50   ...   61
2. Превращения ферромагнитных тел при Т, назыв. точкой Кюри, выше кот-й тела теряют ферромагнитные. св-ва.

3.Превращения обычных металлов в сверхпроводники при низких Т.

4.процес распада и образования интерметаллидов в тв. метал. р-рах.

Каждая строка позволяет составить (Ф  1) независ. уравнений; общее число независ. уравнений (для i) = К(Ф  1). Независ. переменные - Т, Р и конц. компонентов. В каждой фазе есть К компонентов, но, задав произвольн. значения Р и Т, мы уже не можем выбирать произвольно концентрации всех компонентов; конц. одного из компонентов должна принимать определ. значение. Т.о., число незав. концентраций в каждой фазе = (К  1), а общее число независ. концентраций во всех фазах = Ф(К  1); Р и Т  еще 2 независ. переменные.  Общее число независ. переменных Ф(К  1) + 2. Если число независ. переменных = числу связывающих их уравнений : Ф(К  1) + 2 = К(Ф  1) , то каждая независ. переменная принимает определ. значение и вся система может существовать только при этом сочетании значений Р, Т и конц. компонентов. Если число урав. < числа независ. переменных, то разность С = Ф(К  1) + 2  К(Ф  1) представ. собой число переменных, которым можно придавать произв. значения при имеющемся числе уравнений и при данном числе фаз. «С» - число термодинам. степ. свободы системы. Системы с С = 1 - моновариантные (одно-), С = 2  бивариантные (двух-), С = 0  нонвариантные. Урав. Гиббса: С = К Ф + 2 (число ст. свободы равновесной термод. системы, на которую из внеш. факторов влияют только Р и Т, = числу компонентов системы - число фаз + два. Если, кроме Р и Т, условия существования системы определяется еще каким-то перемен. фактором (н-р, φ), то число независ. переменных возрастает на 1: С = К  Ф + 3. Если некоторые из параметров состояния системы поддерживаются постоянными, то число независ. переменных уменьшается: С = К  Ф + 1 при Р (или Т) = const. C = 0 или целому полож. числу, поэтому Ф равнов. системы можно выразить одной из формул : Ф  К, Ф  К +1, Ф  К + 2. Урав. Гиббса выведено при условии, что каждое из составляющих в-в может беспрепятственно перех. из одной фазы в др. Поэтому оно неприложимо к системам, разделенным полупроницаемыми перегородками.





1. При высоких Т  мало изм. с ростом Р в широком интервале Р

2. Площадь под кривой от Р = 0 соответствует величине интеграла

3. При повышении Р  для многих газов меняет знак. Поэтому летучесть многих реал. газов сначала < Р, потом = Р, а затем > Р (при бол. Р).Если Т – высокие, Р – невысокие,  = const, тогда:

ln f = ln P – ,  = f/p = exp (– )

При мал.  и Р функция м.б. разложена в ряд Маклорена (2 члена)



f/p = 1 – = = ; (– объем ид. газа; V – объем реал. газа). Здесь Рид – давл., кот-й имел бы ид. газ, если бы он занимал тот же V, кот-й занимает реал. газ . f/p=p/p ид , f = . Это дает возм-ть приближенно вычисл. f при малых Р. Для прибл. вычисления летучестей реал. газов можно воспользоваться методом расчета, основ. на принципе соответственных состояний (ряд одинак. св-в, в том числе и коэфф. акт-ти разл. реал. газов, оказываются равными при одинак. приведенных температурах () и приведенных давлениях ():  = Т/Ткр ,  = Р/Ркр

 есть универсальная функция  и  : =f/p=(, ).

Эта закономерность – приближенная.

На рис.: 2  1





Поделитесь с Вашими друзьями:
1   ...   43   44   45   46   47   48   49   50   ...   61


База данных защищена авторским правом ©coolnew.ru 2019
обратиться к администрации

    Главная страница
Контрольная работа
Курсовая работа
Теоретические основы
Лабораторная работа
Методические указания
Общая характеристика
Рабочая программа
Теоретические аспекты
Пояснительная записка
Методические рекомендации
Практическая работа
Дипломная работа
Федеральное государственное
История развития
Основная часть
Общие сведения
Учебное пособие
Теоретическая часть
государственное бюджетное
Направление подготовки
Самостоятельная работа
Физическая культура
Методическая разработка
Практическое задание
Краткая характеристика
История возникновения
Выпускная квалификационная
квалификационная работа
государственное образовательное
бюджетное учреждение
Гражданское право
Название дисциплины
Российская академия
Общие положения
образовательное бюджетное
Современное состояние
прохождении учебной
история возникновения
образовательная организация
теоретические основы
Понятие сущность
Уголовное право
Общая часть
Правовое регулирование
Техническое задание
Методическое пособие
Фамилия студента
Финансовое планирование
Финансовое право
Российская федерация
Конституционное право