Закон сохранения и превращения энергии



страница47/61
Дата09.01.2018
Размер1.31 Mb.
Название файлаShpory_po_fizkhimii.docx
ТипЗакон
1   ...   43   44   45   46   47   48   49   50   ...   61
2. Превращения ферромагнитных тел при Т, назыв. точкой Кюри, выше кот-й тела теряют ферромагнитные. св-ва.

3.Превращения обычных металлов в сверхпроводники при низких Т.

4.процес распада и образования интерметаллидов в тв. метал. р-рах.

Каждая строка позволяет составить (Ф  1) независ. уравнений; общее число независ. уравнений (для i) = К(Ф  1). Независ. переменные - Т, Р и конц. компонентов. В каждой фазе есть К компонентов, но, задав произвольн. значения Р и Т, мы уже не можем выбирать произвольно концентрации всех компонентов; конц. одного из компонентов должна принимать определ. значение. Т.о., число незав. концентраций в каждой фазе = (К  1), а общее число независ. концентраций во всех фазах = Ф(К  1); Р и Т  еще 2 независ. переменные.  Общее число независ. переменных Ф(К  1) + 2. Если число независ. переменных = числу связывающих их уравнений : Ф(К  1) + 2 = К(Ф  1) , то каждая независ. переменная принимает определ. значение и вся система может существовать только при этом сочетании значений Р, Т и конц. компонентов. Если число урав. < числа независ. переменных, то разность С = Ф(К  1) + 2  К(Ф  1) представ. собой число переменных, которым можно придавать произв. значения при имеющемся числе уравнений и при данном числе фаз. «С» - число термодинам. степ. свободы системы. Системы с С = 1 - моновариантные (одно-), С = 2  бивариантные (двух-), С = 0  нонвариантные. Урав. Гиббса: С = К Ф + 2 (число ст. свободы равновесной термод. системы, на которую из внеш. факторов влияют только Р и Т, = числу компонентов системы - число фаз + два. Если, кроме Р и Т, условия существования системы определяется еще каким-то перемен. фактором (н-р, φ), то число независ. переменных возрастает на 1: С = К  Ф + 3. Если некоторые из параметров состояния системы поддерживаются постоянными, то число независ. переменных уменьшается: С = К  Ф + 1 при Р (или Т) = const. C = 0 или целому полож. числу, поэтому Ф равнов. системы можно выразить одной из формул : Ф  К, Ф  К +1, Ф  К + 2. Урав. Гиббса выведено при условии, что каждое из составляющих в-в может беспрепятственно перех. из одной фазы в др. Поэтому оно неприложимо к системам, разделенным полупроницаемыми перегородками.





1. При высоких Т  мало изм. с ростом Р в широком интервале Р

2. Площадь под кривой от Р = 0 соответствует величине интеграла

3. При повышении Р  для многих газов меняет знак. Поэтому летучесть многих реал. газов сначала < Р, потом = Р, а затем > Р (при бол. Р).Если Т – высокие, Р – невысокие,  = const, тогда:

ln f = ln P – ,  = f/p = exp (– )

При мал.  и Р функция м.б. разложена в ряд Маклорена (2 члена)



f/p = 1 – = = ; (– объем ид. газа; V – объем реал. газа). Здесь Рид – давл., кот-й имел бы ид. газ, если бы он занимал тот же V, кот-й занимает реал. газ . f/p=p/p ид , f = . Это дает возм-ть приближенно вычисл. f при малых Р. Для прибл. вычисления летучестей реал. газов можно воспользоваться методом расчета, основ. на принципе соответственных состояний (ряд одинак. св-в, в том числе и коэфф. акт-ти разл. реал. газов, оказываются равными при одинак. приведенных температурах () и приведенных давлениях ():  = Т/Ткр ,  = Р/Ркр

 есть универсальная функция  и  : =f/p=(, ).

Эта закономерность – приближенная.

На рис.: 2  1





Поделитесь с Вашими друзьями:
1   ...   43   44   45   46   47   48   49   50   ...   61




База данных защищена авторским правом ©coolnew.ru 2020
обратиться к администрации

    Главная страница
Контрольная работа
Курсовая работа
Лабораторная работа
Теоретические основы
Методические указания
Общая характеристика
Рабочая программа
Практическая работа
Теоретические аспекты
Методические рекомендации
Пояснительная записка
Дипломная работа
Федеральное государственное
История развития
Учебное пособие
Общие сведения
Физическая культура
Направление подготовки
Основная часть
Теоретическая часть
государственное бюджетное
Самостоятельная работа
История возникновения
Краткая характеристика
Методическая разработка
Практическое задание
квалификационная работа
Выпускная квалификационная
бюджетное учреждение
Название дисциплины
Гражданское право
государственное образовательное
Российская академия
образовательное бюджетное
Общие положения
образовательная организация
теоретические основы
прохождении учебной
Общая часть
история возникновения
Современное состояние
Понятие сущность
Методическое пособие
Уголовное право
Техническое задание
Финансовое право
Физические основы
Фамилия студента
Теория государства
Экономическая теория
организация высшего